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最新刊期

1986 年第 3 期

论文

合成孔径雷达图像斜距畸变的校正
胡家陞,曹任法,张宪英
1986, 0(3): 1-6.

摘要：在合成孔径雷达成像过程中,由于斜距和地距的差别,会引起斜距畸变。本文详细地讨论了这种畸变,并提出了校正这种畸变用的双棱镜和四棱镜系统。

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发布时间：2020-08-12
确定无吸收薄膜光学参数的新方法
钱龙生,李秀玉,袁幼心
1986, 0(3): 7-18.

摘要：本文提出一种测量无吸收单层膜光学参数的新方法,它利用 T—λ曲线上的特定光学位相点求出单层膜的几何厚度,进而求出色散因子。

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发布时间：2020-08-12
TEA CO₂激光器的多线运转及线间起伏的实验研究
牛振亚,M. Piche,P. A. Belanger
1986, 0(3): 19-24.

摘要：用一种特殊配置的光路,实现了在 CO₂分子跃迁的三个不同带上的三个支线的同时振荡。而且在各条带上的支线可以任意组合。通过对10P(12)—10P(24),10R(12)—10R(24)和9P(12)—(24)的若干组线间强度起伏测量表明,任意组合的三个支线的强度起伏均小于30%。

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发布时间：2020-08-12
具有空间滤波的圆环扫描速高比计研究
翟林培
1986, 0(3): 25-32.

摘要：本文对圆环扫描速高比计作了理论分析,提出采用空间滤波减少地物谱对速高比计的影响、提高速高比计精度的方法。所做的动态模拟实验表明方法是有效的。

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发布时间：2020-08-12
高正交关系的莫尔条纹信号
朱应时
1986, 0(3): 33-38.

摘要：莫尔条纹的电子学细分需要有一对光电正交的莫尔条纹信号。本文叙述了在圆光栅系统中产生裂相误差的四种原因和消除它们的办法。最后,在一台圆分度检验仪上已经得出了优于0.5°裂相误差的结果。

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发布时间：2020-08-12
复合式速高比计研究
葛文奇
1986, 0(3): 39-48.

摘要：本文提出了复合速高比计,并对其原理进行了分析,探讨了多狭缝空间滤波器各参数对滤波效果的影响,同时对其控制系统也散了分析。通过实验室模拟实验和室外飞行实验,证明该速高比计是成功的,并有实际应用价值。

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发布时间：2020-08-12
土壤的发射率随含水量变化规律的探讨
李春槐
1986, 0(3): 49-56.

摘要：对常温地物的波谱测量是遥感技术的重要方面。土壤是地表最常见的地物之一,除裸露的外,它的特性对其上面的植物等有着重要的影响。本文着重研究土壤的发射率和其含水量的关系。典型土壤样品是来自黑龙江省的“三江平原”,有草甸土、泥炭土、棕壤和沙土。在实验室条件制备了各种土壤的不同含水量样品,用辐射方法测量了各样品的表面发射率。对测量结果进行分析处理得到土壤的发射率和表面含水量的关系:ε=a+b(ω-k)^1/3式中ε为发射率ω是绝对含水量,a、b、k 是由不同类型土壤确定的常数.

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发布时间：2020-08-12
用径向加压法测定玻璃应力光学常数
兰惠
1986, 0(3): 57-62.

摘要：本文简单介绍了径向加压法的原理。测定了一些玻璃的应力光学常数.石英玻璃的数据与美国、日本的结果很接近。

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发布时间：2020-08-12
气体静压轴承经保角变换的有限元数值解法
刁东风
1986, 0(3): 63-70.

摘要：本文阐述了一种研究气体静压轴承的新方法:射影变换下的有限元法。该方法的特点是可以将不同形式的、复杂的研究区域变为统一的、便于研究的区域。然后利用有限元数值解法针对后一种区域进行研究。这样,既能发挥复变函数的射影变换的特点又能吸取有限元数值解法的长处,是一种射影变换和有限元数值解法相结合的新方法。这种方法可以通过研究一种简单结构的轴承,进行适当的变换处理达到研究其它结构轴承的目的。因此,可以大量减少研究工作的重复性,提高工作效率。

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发布时间：2020-08-12
Nb₂O₅-B₂O₃-K₂O系统玻璃的结构与性质
马青,王中才,王世焯
1986, 0(3): 71-76.

摘要：本工作用大功率转靶 X 射线衍射仪研究铌硼酸盐玻璃结构;根据 B·E·War-ren 方程,建立了一种计算玻璃原子径向分布函数(RDF)的解析方法。因其涉及因素少,计算简便,适用于多元系统玻璃结构分析。应用本方法,已获得了 Nb-B-K 系统玻璃的比较完整的三维结构模型。模型表明,这种玻璃结构松散,克分子体积比较大,并具有较高的自激发极化率。于是铌硼酸盐玻璃的低密度、低折射率和相对高的色散,以及较高的电导率等特殊性质的结构因素得到了证实。

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发布时间：2020-08-12
法国薄膜研究中心概况
孙兰春
1986, 0(3): 77-81.

摘要：本文作者介绍了法国一个高水平的光学实验室——法国薄膜研究中心的概况及近年来该实验室的研究方向和主要研究成果。

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发布时间：2020-08-12

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